三極管的伏安特性曲線可由共射接法的輸入特性曲線和輸出特性曲線來(lái)說(shuō)明：

1. 輸入特性曲線

是指當(dāng) U _CE 不變時(shí)，輸入電壓 U _BE 和輸入電流 I _B 之間的關(guān)系曲線，如圖1.6所示。由圖可知，三極管的輸入特性曲線和二極管的伏安關(guān)系曲線基本相同，不過(guò)在 U _CE 增大時(shí)曲線略有右移。

2. 輸出特性曲線

是指當(dāng)輸入電流 I _B 不變時(shí)，輸出回路電壓 U _CE 和輸出電流 I _C 之間的關(guān)系曲線，如圖1.7所示，可分三個(gè)區(qū)：截止區(qū)、飽和區(qū)、放大區(qū)。

（1） 截止區(qū)

把 I _B ≤0的區(qū)域稱為截止區(qū)，即圖1.7中的A所指向的區(qū)域。此時(shí)發(fā)射結(jié)上所加的電壓 U _BE 不足以克服發(fā)射結(jié)的死區(qū)電壓，甚至發(fā)射結(jié)處于反向偏置狀態(tài)（ U _BE ＜0，所以形成的 I _C （或 I _E ）很小，僅有很小的穿透電流 I _CEO 。

（2） 飽和區(qū)

當(dāng) U _BE ＞0（發(fā)射結(jié)處于正偏）且克服了發(fā)射結(jié)的死區(qū)電壓時(shí)，三極管即脫離截止區(qū)， I _B 開(kāi)始出現(xiàn)。若 U _CE ＜ U _BE ，則此時(shí)集電結(jié)處于正偏狀態(tài)，不利于基區(qū)電子的收集，所以此時(shí)基本上不隨基極電流而變化，這種現(xiàn)象稱為飽和，即圖1.7中的C所指的區(qū)域。在飽和區(qū)三極管失去了放大作用，此時(shí)的 I _C 和 I _B 之間的關(guān)系不是 β 倍。而當(dāng) U _CE 逐漸上升直至開(kāi)始反偏（ U _CE ＞ U _BE ）這一段，隨著的 U _CE 上升 I _C 將表現(xiàn)為迅速增長(zhǎng)，最終脫離飽和進(jìn)入放大區(qū)。

（3） 放大區(qū)

當(dāng) I _B 一定時(shí)，從發(fā)射區(qū)擴(kuò)散到基區(qū)的電子數(shù)大體上是一定的，在 U _CE 超過(guò)一定數(shù)值后（約1V），這些電子絕大部分已被集電結(jié)收集形成 I _C ，當(dāng) U _BE 繼續(xù)加大后， I _C 也不再有明顯的增加，具有恒流特性，即圖1.7中的B所在的區(qū)域。只有當(dāng) I _B 增大時(shí)，相應(yīng)的 I _C 也增大，而且比 I _B 增大的多的多，三極管的電流放大作用就體現(xiàn)在這里。